Introduction
Paramètres Stark de raies isolées d'atomes neutres
Paramètres d'élargissement, largeur et déplacement, par collisions électroniques et ioniques de raies isolees d'atomes neutres
Cette table donne les valeurs (en Å) des largeurs et déplacements dus aux collisions électroniques tels qu’ils sont décrits dans la Section II.3ca* et les paramètres d'élargissement ionique (bêta) calculés à l'aide des équations (224) et (457), pour une densité électronique de N=1016cm-3. Les largeurs et les déplacements dus aux électrons varient linéairement en fonction de N tant que la raie spectrale est vraiment isolée et qu'il n'y a pas d'effet d'écran Debye ; le paramètre A varie en N1/4 et B est indépendant de N mais proportionnel à T. La table fournit aussi : les valeurs relatives (WA) des largeurs données par l'équation (263) dans le cas de l'approximation adiabatique, exprimées en pourcentage de la largeur calculée ici ; la contribution en pourcentage (WS) des collisions "fortes" et celle (WQ) des interactions quadripolaires, ainsi que les erreurs en pourcentage (DR) sur les déplacements dus à l'omission de quelques niveaux perturbateurs.
Paramètres Stark pour les raies isolées d'ions une fois chargés
Largeurs et déplacements par collisions électroniques de raies isolées d'ions une fois chargés
Cette table donne les valeurs (en Å) des largeurs et déplacements dus aux collisions électroniques des raies isolées (voir la table pour les atomes neutres) d'ions une fois chargés pour une densité électronique N=1017cm-3 calculées [357] comme indiqué dans la Section II.3d. La table fournit aussi, en pourcentage, les contributions à l'élargissement des collisions fortes (WS), de l'interaction quadripolaire (WQ), et des collisions (WC) pour lesquelles la fonction caractéristique B(d, x) doit être remplacée, plutôt arbitrairement, par 3pi/2 pour éviter une surestimation importante des contributions des collisions fortes à la largeur et au déplacement. DS est la contribution des collisions fortes au déplacement. Les autres quantitées données sont : le rapport (kT/E) l’énergie thermique (à kT=104K) à la séparation caractéristique des niveaux, les moments angulaires relatifs (L) des électrons qui provoquent les collisions (presque) fortes et les facteurs de Gaunt effectifs (G) calculés à partir des largeurs présentes et de l'équation (459). Enfin DS/S mesure l'écart à la règle de somme des carrés des éléments de la matrice dipolaire, S étant cette somme des carrés des éléments de matrice. Les raies sont repérées par leur longueur d'onde, numérotées selon Wiese et al [39] ou [40], leur numéro de multiplet (Moore [44] or [49]), les nombres quantiques principal et orbital de l'électron optique pour les deux niveaux, la multiplicité et le nombre quantique du moment angulaire orbital total de ces deux niveaux. (Les longueurs d'ondes indiquées sont des longueurs d’onde moyennes des raies du multiplet.)
* Toutes les numérotations correspondent à celles de Griem, H.R., Spectral Line Broadening by Plasmas,(Academic Press, New York, 1974). Voir page suivante pour les équations citées.
[357] W. W. Jones, S. M. Benett and H. R. Griem, Tech. Rep. N° 71-128. Univ. Of Maryland, College Park, Maryland, 1971.
[39] W. L. Wiese, M. W. Smith, and B. M. Glennon, "Atomic Transition Probabilities," Vol. I., US Govt. Printing office, Washington, D.C., 1966.
[40] W. L. Wiese, M. W. Smith, and B. M. Miles, "Atomic Transition Probabilities," Vol. II, US Govt. Printing office, Washington, D.C., 1969.
[44] C. E. Moore, "Atomic energy levels," Nat. Bur. Stand. (US) Circ. 467, Vol. I, II, and III (1949-1958); Nat. Stand. Ref. Data Ser. Nat. Bur. Stand., 40 (1972).
[49] C. E. Moore, Selected tables of atomic spectra. Nat. Stand. Ref. Data Ser. Nat. Bur. Stand., 3, Sect. 1-6 (1967-1972).
